辐射近场测量的研究与误差分析的探讨是同时进行的，研究结果表明：辐射近场测量的主要误差源为18项，大致分为4个方面，即探头误差、机械扫描定位误差、测量系统误差以及测量环境误差。对于平面辐射近场测量的误差分析已经完成，计算机模拟及各项误差的上界也已给出；柱面、球面辐射近场测量的误差分析尚未完成。对于平面辐射近场测量而言，由基本理论可知，在θ=-90°或90°（θ为场点偏离天线口面法线方向的方向角）时，这种方法的精度明显变差，因此平面辐射近场测量适用于天线方向图为单向笔形波束天线的测量，可信域（-θ，θ）中的θ值与近场扫描面和取样间距有如下关系（一维情况）：θ=arctg［（L-X）/2d］，式中L为扫描面的尺寸；X为天线口径面的尺寸；d为扫描面到天线口径面的距离。在衍射光学中，近场定义如下：当入射光波是平面波，经过透镜会聚后。天津蓝牙耳机近场辐射分析仪价格
近场存在于距电磁辐射源（例如发射天线）一个波长范围内的电磁场，一个声源（如扬声器）附近的声辐射场。在衍射光学中，近场定义如下：当入射光波是平面波，经过透镜会聚后。以焦斑为中心，落在其前后半个瑞利长度范围外的光场为近场，否则称为远场。一般来说我们把菲涅耳衍射称为近场衍射。指放射性废物处置库周围由于处置库的存在而产生较大变化的区域，包括所有的工程屏障（废物体、废物罐、外包装和回填材料）和库周围延伸几米或几十米的围岩。天津蓝牙耳机近场辐射分析仪价格电磁防护的重点应该在近区场。
测量方法的优点是通过一次测量可获得较多的信息量，利用这些信息可计算出金属导体目标散射的平面和空间的散射方向图以及它的散射极化特性；也可计算出该导体目标RCS的一定值，但在实际测量系统中，发射探头（提供照射源的探头）和接收探头是安装在同一个道轨上，因此，按照散射近场平面波扫描理论，发射探头扫描在一个位置时，接收探头需要在一维方向做一次扫描；发射探头扫描在另一个位置时，接收探头仍要在一维方向做一次扫描，发射探头位置不断向一个方向扫描，接收探头的扫描范围就会越来越小，因此，有一半的测量数据是得不到的，解决这一问题的方法是利用互易定理。
辐射近场测量是用一个已知探头天线（口径几何尺寸远小于1λ）在离开辐射体（通常是天线）3λ～5λ的距离上扫描测量（按照取样定理进行抽样）一个平面或曲面上电磁场的幅度和相位数据，再经过严格的数学变换计算出天线远区场的电特性。当取样扫描面为平面时，则称为平面近场测量；若取样扫描面为柱面，则称为柱面近场测量；如果取样扫描面为球面，则称为球面近场测量。其主要研究方法为模式展开法，该方法的基本思想为：空间任意一个时谐电磁波可以分解为沿各个方向传播的平面波或柱面波或球面波之和。远区场的主要特点如下： 在远区场中，所有的电磁能量基本上均以电磁波形式辐射传播。
辐射区内，电磁场开始辐射，标志着远场的开始。场的强度和天线的距离成反比(1/ r3)。辐射出的正弦波和近场、远场。近场通常分为两个区域，反应区和辐射区。在反应区里，电场和磁场是很强的，并且可以单独测量。根据天线的种类，某一种场会成为主导。例如环形天线主要是磁场，环形天线就如同变压器的初级，因为它产生的磁场很大。近场和远场的边界、运行频段的波长。天线应位于正弦波左侧起始的位置。和近场类似，远场的起始也没有统一的定义。有认为是2 λ，有坚持说是距离天线3 λ或10 λ以外。还有一种说法是5λ/2π，另有人认为应该根据天线的很大尺寸D，距离为 50D2/λ。虽然电磁场存在于天线周围，但他们会向外扩张。成都电磁场近场辐射实验室
通常，近场是指从天线开始到1个波长(λ)的距离。天津蓝牙耳机近场辐射分析仪价格
散射近场测量的发展动态：散射体RCS的理论研究开始于60年代，早期的研究主要任务是对一些典型散射体（例如，板、球、柱体）进行理论建模并进行数值计算，取得了较多的研究成果，检验计算结果正确与否的方法是远场测量或紧缩场法。这两种方法中的任意一种方法都是由硬件来产生准平面波的（等幅面上幅度的起伏值≤0.25 dB，等相面上相位的起伏值≤22.5°），远场测量法是利用增加散射体与照射源之间的距离R（通常R=5D2/λ，D为散射体截面的很大尺寸）来实现球面波到平面波的转换；紧缩场法则是利用偏馈抛物面来产生平面波的。因而工程上称为模拟平面波法，其主要缺陷是受外界环境影响很大，因此，实用起来有很多问题（如远场法中对测量场地有苛刻的要求；紧缩场法对主反射面的机械精度有严格的要求），为了克服这些问题，出现了散射近场的测量方法。天津蓝牙耳机近场辐射分析仪价格
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