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近场辐射基本参数
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近场辐射企业商机

展示了典型的半波偶极子天线是如何产生电场和磁场的。转发后的信号被调制为正弦波,电压呈极性变化,因此在天线的各元件间生成了电场,极性每半个周期变换一次。天线元件的电流产生磁场,方向每半个周期变换一次。电磁场互为直角正交。围绕着半波偶极子的电磁场包括一个电场和一个磁场,电磁场均为球形且互成直角。天线旁边的磁场呈球形或弧形,特别是距离天线近的磁场。这些电磁场从天线向外发出,越向外越不明显,特性也逐渐趋向平面。接收天线通常接收平面波。虽然电磁场存在于天线周围,但他们会向外扩张。郑州汽车电子近场辐射仪器

目标成像的研究已有几十年的历史了,其研究成果早已用于医学的X光诊断及雷达的目标识别。用近场研究目标的像是80年代末才开始的,它是在已知目标散射近场和入射场情况下,利用微波分集技术,逆推或反演表征目标几何特征的目标函数,由目标函数给出目标的几何形状,这一过程称为目标的近场成像。这种测量方法的另一致命弱点是测量时间很长,测量时间与取样点数几乎成四次方的关系,实用目标的测量时间达到了不可容忍的程度。测量环境对散射近场测量散射体电特性也有很大的影响,除了在测量区域附加吸收材料外,还需要用到“背景对消技术”,其基本原理为:在无散射体的情况下,先用收、发探头对测量区域空间扫描一次,并记录采样数据;在有散射体的情况下,记录这时扫描测量的采样数据,在保证一维扫描器(取样架)定位精度的条件下,利用计算机软件对两次对应位置的测量数据逐点进行矢量相减(复数相减),这样就消除了环境对测量数据的影响。成都电磁波近场辐射实验室从物理概念上讲,无功近场区是一个储能场。

辐射近场测量的研究与误差分析的探讨是同时进行的,研究结果表明:辐射近场测量的主要误差源为18项,大致分为4个方面,即探头误差、机械扫描定位误差、测量系统误差以及测量环境误差。对于平面辐射近场测量的误差分析已经完成,计算机模拟及各项误差的上界也已给出;柱面、球面辐射近场测量的误差分析尚未完成。对于平面辐射近场测量而言,由基本理论可知,在θ=-90°或90°(θ为场点偏离天线口面法线方向的方向角)时,这种方法的精度明显变差,因此平面辐射近场测量适用于天线方向图为单向笔形波束天线的测量,可信域(-θ,θ)中的θ值与近场扫描面和取样间距有如下关系(一维情况):θ=arctg[(L-X)/2d],式中L为扫描面的尺寸;X为天线口径面的尺寸;d为扫描面到天线口径面的距离。

多功能辐射检测仪可普遍用在制药厂,实验室,发电厂,采石场,紧急状况营救站,金属处理厂,地下油田和供油管道装备,环境保护,警察局等部门,用于:家居装饰的检测、检查地下水,镭污染、检查地下钻管和设备的放射性、检查周围环境的氡辐射铯污染、检查石材等建筑材料的放射性、检查瓷器餐具玻璃杯等的放射性、检查局部的辐射泄露和核辐射污染、检查有核辐射危险的填埋地和垃圾场、检查个人的贵重财产和珠宝的有害辐射、检测从医用到工业的X射线仪的X射线强度、USB接口,自动存储记录xαβγ射线选择开关、数值实时远传电脑显示、屏幕高清晰LCD显示。其中的电场与磁场的转换类似于变压器中的电场、磁场之间的转换,是一种感应场。

天线周围的空间电磁场根据特性的不同又可划分为三个不同的区域:(a)感应近场,(b)辐射近场,(c)辐射远场,它们的区分依靠离开天线的不同距离来限定。在这些场区交界的距离处电磁场的结构并无突变发生,但总体上来看,三个区域的电磁场特性是互不相同的。尽管有各种准则来区分三者的边界,但这些准则并不是单独的,我们需要了解的是相互之间的本质区别:感应近场区指靠近天线的区域。在此区域内,由于感应场分量占主导地位,其电场和磁场的时间相位差为90度,电磁场的能量是震荡的,不产生辐射。辐射近场区展示了典型的半波偶极子天线是如何产生电场和磁场的。长沙电磁场近场辐射解决方案

近场是一个物理和化学条件急剧变化的复杂区域。郑州汽车电子近场辐射仪器

散射近场测量:当辐射体变为散射体时,辐射近场测量转换为散射近场测量。由于散射体是无源的,因此需要一个照射源对其进行照射,同辐射近场测量一样,散射近场测量也有3种取样方式,分别称为平面散射近场测量和柱面散射近场测量以及球面散射近场测量。平面散射近场已取得了许多研究成果,柱面、球面散射近场测量的研究成果公开报道的文献很少。散射体的散射特性通常用雷达散射截面(Radar Cross Section,简写为RCS)来衡量,有一定量和相对量之分,一定量一般是以一个已知散射体的RCS为标准来标定待测散射体的RCS,标准值来自理论计算和测量值;相对量用散射方向图来表示。郑州汽车电子近场辐射仪器

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